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«oll, gleichkommt der Anzahl der in der Zeiteinheit durchschnittenen 
Kraftlinien (Art. 209, S. 334), ist 
4B . 
e =-.sm n.. 
T 
Die Konstante J-~ stellt dabei jenen maximalen Wert e0 der E. M. K. 
vor, der beim Passieren der Stelle A* B‘ = AB, wo a = 90°, also sin a = 1 
ist, erreicht wird. Führen wir — ebenso wie im Art. 55 auf S. 74 — die 
Phasenzeit t, und die Umlaufzeit T des Leiters ein, so ergibt sich wegen 
O K ° ° 
a = -rjr-t als mathematischer Ausdruck des gesuchten Gesetzes die Formel: 
V: 1 - ln : ' 
e = e0. sin 
Die Änderung der E. M. K. erfolgt daher nach einer periodischen 
Funktion — der Sinusfunktion — deren graphische Darstellung seinerzeit 
hei der schwingenden Bewegung (Art. 117) besprochen wurde (Fig. 486 a). — 
Werden die Drahtenden des bewegten Leiters zu einem durchschnittenen 
J?ig. 188. 
Ringe geführt (Fig. 478 auf S. 341), so zeigt die Kurve der E. M. K. des ent¬ 
stehenden Gleichstromes die in Fig. 486.b gezeichnete Gestalt. 
In der Praxis erzeugt man Wechselströme mit den „Wechselstrom- 
Dynamomasehinen“, bei denen fast immer eisenerfüllte Induktionspulen an 
starken Elektromagnetpolen (oder 
umgekehrt) vorbeigeführt werden. 
Dabei werden die Kraftlinien der 
Magnetpole von den Drahtwindun¬ 
gen der Induktionsspulen durch¬ 
schnitten; somit entstehen in den 
letzterenlnduktionsströme. Fig. 487 
zeigt einen rotierenden Stern mit 
vierElektromagnetschenkeln. Ihren 
Bewickelungen, die so ausgeführt 
sind, daß je zwei benachbarte 
Magnetpole ungleichnamig 
wird der erregende Gleichstro 
Ton einer 
{Erregerdynamo) zugeführt. 
Dieses Elektromagnetsystem (der 
Induktor) rotiert im Innern eines 'Eisenringes, der mit einer gleich 
großen Anzahl eisenerfüllter Induktionsspulen besetzt ist und den fest¬ 
stehenden „Anker“ der Maschine bildet. 
189.